Pero si L es la pérdida de energía por unidad de distancia en el tubo ancho AB, y Lÿ£¢ã€ý es la corôÙreôÙsponôÙdiente pérdida de energía en el tubo estrecho DP, etc., entonces lL
=ã€₤lÿ£¢2《Lÿ£¢ã€ý, porque, como hemos supuesto, la pérdida de energía en la ruta DP es igual a la de toda la ruta DEP. Por lo tanto, lL =ã€₤lLÿ£¢ã€ýã€₤cosã€₤xÿ£¢2ã€₤, y cosã€₤xÿ£¢2 =ã€₤Lã€₤ã „ã€₤Lÿ£¢ã€ý. Es decir, el ángulo de ramificación más favorable será tal que el coseno del ángulo es igual a la relación entre la pérdida de energía que experimenta la sangre, por unidad de longitud, en el vaso principal, en comparación con la que experimenta en la rama.
Si bien estas afirmaciones son hasta cierto punto verdaderas, y si bien cubren indudablemente un gran número de hechos observados, es evidente que, como en todos los casos de este tipo, debemos considerarlas no como una explicación completa, sino como factores en un fenómeno complicado; sin olvidar que (como dijo el más erudito de todos los estudiosos del corazón y las arterias, el Dr. Thomas Young, en su conferencia Crooniana19) «todas estas cuestiones, y todos los asuntos relacionados con las fuerzas musculares y elásticas de los vasos sanguíneos, pertenecen a los departamentos más refinados de la hidráulica». Debe buscarse alguna otra explicación para dar cuenta de un fenómeno que impresionó particularmente la mente de John Hunter, a saber, el ángulo gradualmente alterado en el que las sucesivas arterias intercostales se ramifican de la aorta torácica; el interés especial de este caso proviene de la regularidad y simetría de la serie, pues «no hay otro conjunto de arterias en el cuerpo cuyos orígenes sean tan iguales, cuyas funciones sean tan iguales, cuyas distancias desde su origen hasta el lugar de uso, y cuyos usos [? tamaños]20 sean tan iguales».