partículas {685} se deslicen unas sobre otras. Un esfuerzo cortante es algo un tanto complicado, y debemos intentar ilustrarlo (por muy imperfectamente que sea) de la manera más sencilla posible. Si construimos un pilar, por ejemplo, con una pila de lajas horizontales, o con una baraja de cartas, una carga vertical colocada sobre él producirá compresión, pero no tendrá tendencia alguna a hacer que una carta se deslice, o cizalle, sobre otra; y de la misma manera, si formamos un cable con alambres paralelos y, dejándolo colgar verticalmente, lo cargamos uniformemente con un peso, nuevamente la tensión de tracción producida no tiene tendencia a hacer que un alambre resbale o cizalle sobre otro. Pero el caso habría
sido muy diferente si hubiéramos construido nuestro pilar de cartas o pizarras colocándolo oblicuamente a las líneas de presión, pues entonces de inmediato habría existido una tendencia en los elementos de la pila a resbalar y deslizarse separándose, y a producir lo que los geólogos llaman «una falla» en la estructura.
De un modo algo más general, si AB es una barra, o pilar, de sección transversal a bajo una carga directa P, que produce una tensión por unidad de área =ã€₤p, entonces la presión total P =ã€₤pa. Sea CD una sección oblicua, inclinada en un ángulo ö¡ respecto a la sección transversal; la presión sobre CD será evidentemente =ã€₤paã€₤cosã€₤ö¡. Pero en cualquier punto O de CD, la presión P puede descomponerse en la fuerza Q que actúa a lo largo de CD, y N perpendicular a ella: donde N =ã€₤Pã€₤cosã€₤ö¡, y Q =ã€₤Pã€₤sinã€₤ö¡ =ã€₤paã€₤sinã€₤ö¡. La fuerza total Q sobre CD =ã€₤qã€₤ôñã€₤área de CD, que es =ã€₤qã€₤ôñã€₤aã€₤ã „ã€₤(cosã€₤ö¡). {686} Por tanto, qaã€₤ã „ã€₤(cosã€₤ö¡) =ã€₤paã€₤sinã€₤ö¡, por consiguiente q =ã€₤pã€₤sinã€₤ö¡ã€₤cosã€₤ö¡, =ã€₤ô§ã€₤pã€₤sinã€₤2ö¡. Por tanto, cuando sinã€₤2ö¡ =ã€₤1, es decir, cuando ö¡ =ã€₤45ô¯, q es un máximo, y =ã€₤pã€₤ã „ã€₤2; y cuando sinã€₤2ö¡ =ã€₤0, esto es, cuando ö¡ =ã€₤0ô¯ o 90ô¯, entonces q se anula por completo.