A partir de los datos dados por Kaufmann (véase la sección 82) Paschen dedujo que el grupo de rayos examinado por el primero, los cuales tenían velocidades comprendidas entre
2·12 × 1010 y 2·90 × 1010 cms. por segundo,
correspondió al grupo de rayos situado entre los puntos A y B, es decir, al grupo de rayos que fueron completamente desviados del cilindro de plomo entre los campos magnéticos de intensidades de 1875 y 4931 unidades C.G.S. Dado que el radio emite partículas β que requieren un campo de intensidad superior a 7000 unidades para desviarlas, Paschen concluyó que las partículas β son expulsadas del radio con velocidades aún mayores que la más alta registrada por Kaufmann.
Paschen consideraba que la pequeña carga observada en campos aún más intensos se debía principalmente a los rayos . El efecto es pequeño y probablemente no se deba a una carga real transportada por los rayos , sino a un efecto secundario producido por ellos. Esta cuestión se discutirá con más detalle en la sección 112.
Hay un grupo de partículas de baja velocidad emitidas por el radio (véase la Fig. 30) que tienen aproximadamente la misma velocidad que los electrones liberados en un tubo de vacío.
Como consecuencia de su pequeña velocidad, estas producen probablemente una gran proporción de la ionización debida a los rayos a corta distancia del radio, pues se demostrará (sección 103) que la ionización producida por un electrón por unidad de longitud de trayectoria disminuye constantemente al aumentar su velocidad por encima de un pequeño valor límite.
Esta observación se ve confirmada por los experimentos sobre la absorción de los rayos al atravesar la materia.