Si se mide la ionización en el recipiente AB y se traza una curva que muestre su relación con h, la curva en el primer caso debe ser una línea recta cuya pendiente sea nb/ρ y, en el segundo, una parábola.
Así, si se emplea una capa delgada de material radiactivo y un recipiente de ionización poco profundo, la ionización vendría representada por una curva como APM (Fig. 40), en la que las ordenadas representan las distancias desde la fuente de radiación, y las abscisas, la corriente de ionización entre las placas AB.
En este caso, PM es el recorrido de las partículas α de la capa más baja de la materia radiactiva. La corriente debe ser constante para todas las distancias menores que PM.
Para una capa gruesa de materia radiactiva, la curva debe ser una línea recta como APB.
Curvas del carácter anterior solo deben obtenerse cuando se emplean conos definidos de rayos, y cuando el vaso de ionización es poco profundo e incluye todo el cono de rayos. En tal caso no es necesario tener en cuenta la ley del inverso del cuadrado.
En los experimentos registrados previamente (secciones 99 y 100), la ionización se midió entre placas paralelas separadas varios centímetros para una gran área de material radiactivo. Tal disposición era necesaria en el momento en que se realizaron los experimentos, ya que solo se disponía de material radiactivo débil.
Entonces no se podían obtener efectos eléctricos medibles con conos estrechos de rayos y recipientes de ionización poco profundos, pero esta desventaja queda eliminada con la llegada del bromuro de radio puro como fuente de radiación.
Los interesantes experimentos descritos por Bragg y Kleeman muestran que las curvas teóricas se realizan aproximadamente en la práctica. La principal dificultad experimentada en el análisis de los resultados