CHAPTER IV. NATURE OF THE RADIATIONS.

Ahora bien, $\lambda$ es difícil de medir experimentalmente para el aire, pero puede hacerse una estimación aproximada de su valor a partir del hecho conocido de que la absorción de los rayos $\beta$ es aproximadamente proporcional a la densidad de cualquier sustancia dada.

Para los rayos β del uranio, el valor de $\lambda$ para el aluminio es de aproximadamente 14, y $\lambda$ dividido por la densidad es 5·4. Tomando la densidad del aire como 0·0012, encontramos que para el aire $\lambda =0·0065$.

El número total de iones producido en el aire es, por lo tanto,

154q₀

cuando los rayos son completamente absorbidos.

Ahora, a partir de la tabla anterior, la ionización debida a los rayos β es de ·0074 de la producida por los rayos α, cuando los rayos β atraviesan una distancia de 5·7 cm de aire.

Así tenemos aproximadamente

Por tanto, alrededor de ⅙ de la energía total irradiada al aire por una capa delgada de uranio es transportada por los rayos $\beta$ o electrones. La proporción para el torio es de aproximadamente ¹⁄₂₂ y para el radio de ¹⁄₁₄, suponiendo que los rayos tengan aproximadamente el mismo valor medio de $\lambda$.

Este cálculo tiene en cuenta únicamente la energía que es irradiada hacia el gas circundante; pero, debido a la facilidad con que los rayos $\alpha$ son absorbidos, incluso con una capa fina,