Estos resultados son de esperar si algo de torio A se volatiliza del hilo metálico; pues el aumento de actividad en el cilindro de plomo es muy similar al observado en un hilo expuesto durante un corto tiempo en presencia de la emanación de torio, es decir, bajo la condición de que solo el torio A esté presente inicialmente.
Al calentar el hilo por encima de los 700° C, se observó que la actividad se reducía, lo que demostraba que también se había eliminado algo de torio B. Mediante el calentamiento durante unos minutos a unos 1000° C, se expulsó casi todo el torio A. La actividad en el hilo decayó entonces exponencialmente con el tiempo, reduciéndose a la mitad en aproximadamente 1 hora.
Después de calentar durante un minuto a unos 1200° C, toda la actividad quedó eliminada. Estos resultados muestran que el torio A es más volátil que el B, y que el producto que emite rayos, es decir, el torio B, tiene un período de unas 55 minutos.
Otra serie de experimentos fue realizada, en la cual se colocó un disco de aluminio activo en un tubo vacío, y se expuso a la descarga de rayos catódicos. Bajo estas condiciones, una parte de la actividad del disco fue eliminada. Cuando el disco se hizo ánodo, la pérdida de actividad fue usualmente de 20 a 60 por ciento para una exposición de media hora. Si el disco se hacía cátodo, la pérdida era mucho mayor, alcanzando aproximadamente un 90 por ciento en 10 minutos.
Parte de la materia activa eliminada del disco se acumuló en un segundo disco colocado cerca de este. Este segundo disco, al retirarlo, perdió su actividad a un ritmo mucho más rápido que el normal. El ritmo de decaimiento en el primer disco también se alteró, llegando a veces la actividad incluso a aumentar después de la extracción. Estos resultados indican que, en este caso, la aparente volatilidad de los productos se invierte. El torio B es expulsado del disco con mayor facilidad que el torio A. Los ritmos de decaimiento obtenidos bajo diferentes condiciones se explicaron satisfactoriamente suponiendo que las superficies de los discos, tras la exposición a la descarga, estaban recubiertas con diferentes proporciones de torio A y B.
El escape de torio B del disco bajo la influencia de la descarga parece ser más bien el resultado de una acción similar a la bien conocida «pulverización catódica» (sputtering) de los electrodos que de una influencia directa de la temperatura.
Los resultados obtenidos por von Lerch9 sobre la electrólisis de una solución del depósito activo también admiten una interpretación similar.
Se obtuvieron productos en los electrodos con diferentes tasas de descomposición, perdiendo la mitad de su actividad en tiempos que varían desde aproximadamente 1 hora hasta 5 horas. Esta variación se debe a la mezcla de los dos productos en diferentes proporciones.
Por lo tanto, las pruebas, en su conjunto, respaldan firmemente la conclusión de que el depósito activo del torio experimenta dos transformaciones sucesivas de la siguiente manera:
(1) Un cambio "sin rayos" para el cual λ1 = 1·75 × 10-5, es decir, en el cual la mitad de la materia se transforma en 11 horas;
(2) Un segundo cambio que da origen a los rayos , y , para el cual , es decir, en el cual la mitad de la materia se transforma en 55 minutos10.