El descenso de la corriente con el tiempo es una medida real de la disminución de la actividad de la emanación, y no está influenciado en modo alguno por el tiempo que tardan los iones producidos en llegar a los electrodos.
Si los iones se hubieran producido a partir de un compuesto de uranio, la duración de la conductividad para un voltaje de saturación habría sido de solo una fracción de segundo.
La velocidad de decaimiento de la actividad de la emanación es independiente de la fuerza electromotriz que actúa sobre el gas. Esto demuestra que las partículas radiactivas no son destruidas por el campo eléctrico. Se halló que la corriente a través del gas en un instante cualquiera, tras la interrupción del flujo de aire, era la misma tanto si la fuerza electromotriz había estado actuando durante todo el tiempo como si acababa de aplicarse durante el tiempo de la prueba.
La emanación en sí no se ve afectada por un campo eléctrico intenso y, por lo tanto, no puede cargarse. Al comprobar su actividad tras hacerla pasar a través de largos cilindros concéntricos, cargados a un potencial elevado, se descubrió que la emanación ciertamente no se movía con una velocidad superior a 0,00001 cm por segundo para un gradiente de 1 voltio por cm, y no hubo evidencia que demostrara que se moviera en absoluto. Esta conclusión ha sido confirmada por los experimentos de McClelland5.
La velocidad a la que se produce la emanación es independiente del gas que rodea a la materia activa. Si en el aparato de la Fig. 51 el aire es reemplazado por hidrógeno, oxígeno o ácido carbónico, se obtienen resultados similares, aunque la corriente observada en el recipiente de prueba varía para los diferentes gases debido a la absorción desigual que estos hacen de la radiación proveniente de la emanación.
Si se coloca un compuesto de torio, envuelto en papel para absorber la radiación , en un recipiente cerrado, se observa que la corriente de saturación debida a la emanación varía en proporción directa a la presión. Dado que la tasa de ionización es proporcional a la presión para una fuente constante de radiación, este experimento demuestra que la tasa de emisión de la emanación es independiente de la presión del gas. El efecto de la presión sobre la tasa de producción de la emanación se analiza con más detalle más adelante en la sección 157.
142. Efecto del espesor de la capa.
La cantidad de emanación emitida por una área dada de compuesto de torio depende del espesor de la capa. Con una capa muy delgada, la corriente entre dos placas paralelas, colocadas en un recipiente cerrado como en la Fig. 17, se debe en gran parte a los rayos .
Dado que la radiación se absorbe con mucha facilidad, la corriente debida a ella alcanza prácticamente un máximo cuando la superficie de la placa está completamente cubierta por una capa delgada del material activo.
Por otra parte, la corriente producida por la emanación aumenta hasta que la capa tiene varios milímetros de espesor, y luego no se altera mucho al añadir más materia activa. Esta disminución de la corriente después de haber alcanzado cierto espesor es de esperar, ya que la emanación, que tarda varios minutos en difundirse a través de la capa situada encima de ella, ya ha perdido una gran proporción de su actividad.
Con una capa gruesa de óxido de torio en un recipiente cerrado, la corriente entre las placas se debe en gran medida a la radiación de la emanación situada entre las placas.