activa y, en el caso del torio y del radio, las emanaciones emitidas fueron eliminadas mediante una corriente lenta de aire a través del recipiente de prueba. Se aplicó una diferencia de potencial de 300 voltios entre las placas, la cual fue suficiente para proporcionar la corriente máxima en cada caso.
Las curvas para los minerales organita y torita fueron muy similares a las de la toria.
Para comparar, se dan las curvas de absorción de las radiaciones excitadas del torio y del radio, así como la curva de los radioelementos uranio, torio, radio y polonium.
Las radiaciones pueden ordenarse de la siguiente manera, en lo que respecta a su poder de penetración, comenzando por la más penetrante.
Se observa el mismo orden para todas las sustancias absorbentes examinadas, a saber, aluminio, metal holandés, papel de estaño, papel, y aire y otros gases. Las diferencias en la absorción de los rayos procedentes de los cuerpos activos son, por tanto, considerables, y deben atribuirse ya sea a una diferencia de masa o de velocidad de las partículas , o bien a una variación en ambas magnitudes.
Como los rayos difieren ya sea en masa o en velocidad, se deduce que no pueden atribuirse a ninguna impureza radiactiva única común a todos los cuerpos radiactivos.
100. Absorción de los rayos α por los gases. Los rayos α de las diferentes sustancias radiactivas son absorbidos rápidamente en su paso a través de unos pocos centímetros de aire a presión y temperatura atmosféricas. Como consecuencia de esto, la ionización del aire, debida a los rayos α, es máxima cerca de la superficie del cuerpo radiante y disminuye muy rápidamente con la distancia (véase la sección 98).