actividad de los rayos β, en consecuencia, volvió a subir lentamente hasta alcanzar el valor de equilibrio.
Estos efectos presentados por el uranio son de gran interés, e ilustran de manera sorprendente la diferencia en las propiedades del Ur X y del uranio. La difusión gradual del Ur X a través de la masa de cristales es digna de mención. Mediante mediciones de la variación con el tiempo de la actividad de los rayos β, debería ser posible deducir su velocidad de difusión en la masa cristalizada.
Productos de transformación del Torio.
207. Análisis del depósito activo.
Los procesos radiactivos que ocurren en el torio son mucho más complicados que los del uranio. Ya se ha demostrado en el capítulo vi que se produce continuamente un producto radiactivo, el Th X, a partir del torio.
Este Th X se desintegra, dando lugar a la emanación radiactiva. La emanación produce a partir de sí misma un tipo de materia activa que se deposita en la superficie de los cuerpos, donde da origen a los fenómenos de actividad excitada o inducida. Este depósito activo posee algunas propiedades químicas y físicas distintivas que lo diferencian de la emanación y del Th X.
Hemos visto (sección 180) que la velocidad a la que el depósito activo pierde su actividad depende del tiempo de exposición a la emanación del cuerpo vuelto activo. A continuación se considerará la explicación de las curvas de actividad para los diferentes tiempos de exposición.
La curva de variación de actividad para una exposición corta de 10 minutos ya ha sido dada en la Fig. 65. La actividad es pequeña al principio, pero aumenta rápidamente con el tiempo; pasa por un máximo unas 4 horas después y finalmente decrece exponencialmente con el tiempo, cayendo a la mitad de su valor en 11 horas.
Este notable efecto puede explicarse por completo6 si se supone que el depósito activo consta de dos sustancias distintas. Se supone que la materia inicialmente depositada a partir de la emanación, que se denominará torio A, se transforma en torio B.
El torio A se transforma de acuerdo con la ley exponencial ordinaria, pero el cambio no está acompañado por ningún rayo ionizante. En otras palabras, el cambio de A a B es un cambio «sin rayos». Por otro lado, B se desintegra en C con el acompañamiento de los tres tipos de rayos. Desde este punto de vista, la actividad del depósito activo en cualquier momento representa la cantidad de la sustancia B presente, ya que C es inactivo o activo en un grado muy minúsculo.
Si la variación de la actividad impartida a un cuerpo expuesto durante un breve intervalo en presencia de la emanación del torio se debe a que hay dos cambios sucesivos en la materia depositada A, el primero de los cuales es un cambio «sin rayos», la actividad It en cualquier momento t después de la retirada debería ser proporcional al número Qt de partículas de la materia B presentes en ese momento. Ahora bien, a partir de la ecuación (4) de la sección 197, se ha demostrado que