Colocando la placa fotográfica a diferentes distancias de la rendija se encontró que los rayos, tras entrar en el campo magnético, describían el arco de un círculo de radio igual a . La intensidad del campo H era de unidades C.G.S., de modo que el valor de H para las partículas expelidas por el radio C es de . Esto concuerda bien con los valores máximos de H encontrados previamente para los rayos del radio (véase la sección 92).
La desviación eléctrica de los rayos del radio C aún no se ha medido con precisión, pero se puede obtener una determinación aproximada de e/m para las partículas α suponiendo que el efecto térmico del radio C es una medida de la energía cinética de las partículas α expelidas por él.
Hemos visto en la sección 246 que el efecto térmico del radio C presente en un gramo de radio en equilibrio radiactivo es de 31 calorías gramo por hora, lo que corresponde a una emisión de energía de 3·6 × 105 ergios por segundo.
Ahora bien, cuando se alcanza el equilibrio radiactivo, el número de partículas α expelidas por el radio C por segundo es igual al número de partículas α expelidas por segundo por el radio en su actividad mínima. Este número, n, es de 6·2 × 1010 (sección 93).
sustituyendo el valor de n, y el valor de la carga iónica e.
El valor de e en este caso no se ha asumido, puesto que n = i/e, donde i era la corriente medida debida a la carga transportada por los rayos α.
A partir de la desviación magnética, se sabe que