misma para pesos iguales de óxidos de torio y uranio. El poder de penetración también era aproximadamente el mismo que para los rayos del radio.
El escritor demostró que la absorción de los rayos γ del radio era aproximadamente proporcional a la densidad de la sustancia atravesada. Recientemente, McClelland ha realizado un examen más detallado de la absorción de estos rayos en diversas sustancias60.
La curva (Fig. 44) muestra la disminución de la corriente de ionización en un recipiente de prueba debido a los rayos β y γ con capas sucesivas de plomo. Se observa que los rayos β son detenidos casi por completo por 4 mm de plomo; la ionización se debe entonces enteramente a los rayos γ.
Para no dejar duda alguna de que todos los rayos eran absorbidos, el radio se cubrió con un espesor de 8 mm de plomo, y se realizaron mediciones del coeficiente de absorción para espesores adicionales. El valor medio de se calculó a partir de la ecuación habitual