Así
No se consideró conveniente en los experimentos determinar la actividad de la emanación a lo largo del cilindro, sino que se empleó un método equivalente que depende de medir la distribución de la «actividad excitada», producida a lo largo de una varilla central AB, la cual se carga negativamente.
Más adelante se demostrará (sección 177) que la magnitud de la actividad excitada en cualquier punto es siempre proporcional a la magnitud de la emanación en dicho punto.
La distribución de la «actividad excitada» a lo largo de la varilla central desde la placa C hacia arriba proporciona así la variación de p para la emanación a lo largo del tubo.
En los experimentos, el cilindro se llenó con aire seco a presión atmosférica y se mantuvo a temperatura constante.
La varilla central se cargó negativamente y se expuso de uno a dos días en presencia de la emanación. A continuación, se retiró la varilla y se determinó mediante el método eléctrico la distribución de la actividad inducida a lo largo de la misma. Se encontró que la cantidad de actividad inducida disminuía con la distancia x según una ley exponencial, reduciéndose a la mitad en aproximadamente 1,9 cm. Esto concuerda con la teoría anterior.
Como la actividad de la emanación cae a la mitad de su valor en 1 minuto, λ = 0,0115. El valor K = 0,09 se dedujo del promedio de varios experimentos. Este es un valor ligeramente mayor que K = 0,07, obtenido para la emanación del radio, pero los resultados muestran que las dos emanaciones no difieren mucho entre sí en peso molecular.
Makower (loc. cit.) comparó las velocidades de difusión de las emanaciones de torio y radio a través de una placa porosa, y concluyó que ambas emanaciones tenían aproximadamente el mismo peso molecular, confirmando así los resultados obtenidos por el método anterior.
# Difusión de la emanación en líquidos.
164. Wallstabe29 ha realizado experimentos sobre el coeficiente de difusión de la emanación del radio en varios líquidos. Se dejó que la emanación del radio se difundiera en un recipiente cerrado que contenía un cilindro del líquido bajo observación. El cilindro estaba provisto de un tubo y una llave de paso que se extendían más allá del vaso cerrado, de modo que se pudieran extraer diferentes capas del líquido. El líquido se colocó entonces en un recipiente de prueba cerrado, en el cual se observó que la corriente de ionización debida al escape de la emanación del líquido aumentaba hasta un valor máximo al cabo de varias