Según la teoría de la desintegración, el átomo de la emanación se deriva del átomo de radio por la expulsión de una partícula α. Por lo tanto, es de esperar que su peso molecular supere los 200.
Es de interés comparar el valor de K = 0,07 con el valor de K determinado por Townsend (sección 37) para los iones gaseosos producidos en el aire a presión y temperatura ordinarias, mediante rayos Röntgen o por las radiaciones de sustancias activas.
Townsend halló que el valor de K en aire seco era 0,028 para los iones positivos y 0,043 para los iones negativos. La emanación del radio difunde así más rápidamente que los iones producidos por su radiación en el gas, y se comporta como si su masa fuera menor que la de los iones producidos en el aire, pero considerablemente mayor que la de las moléculas de aire con las que está mezclada.
No es posible considerar la emanación como una condición temporalmente modificada del gas que estuvo originalmente en contacto con el cuerpo activo. Bajo tales condiciones se esperaría un valor mucho mayor de K. La evidencia derivada de los experimentos sobre difusión apoya firmemente la opinión de que la emanación es un gas de elevado peso molecular.
Makower28 ha abordado recientemente la cuestión del peso molecular de la emanación del radio mediante otro método. Se comparó la velocidad de difusión de la emanación a través de un tapón poroso de escayola con la de los gases oxígeno, dióxido de carbono y dióxido de azufre. Se halló que la ley de Graham, es decir, que el coeficiente de difusión K es inversamente proporcional a la raíz cuadrada de su peso molecular M, no era estrictamente aplicable. No se encontró que el valor de K √M fuera constante para estos gases, sino que disminuía al aumentar el peso molecular del gas.
Si, sin embargo, se trazaba una curva con K √M como ordenada y K como abscisa, se encontraba que los puntos correspondientes a los valores de O, CO2 y SO2 se hallaban sobre una línea recta.
Mediante extrapolación lineal, se estimó el peso molecular de la emanación. El valor obtenido a partir de experimentos en tres tapones porosos diferentes fue de 85,5, 97 y 99, respectivamente.
Este método indica que el peso molecular de la emanación de radio es de aproximadamente 100; pero en todos los experimentos sobre difusión, debe recordarse que la emanación, cuya velocidad de interdifusión está siendo examinada, existe en cantidad minúscula mezclada con el gas, y se compara con la velocidad de interdifusión de gases que están presentes en gran cantidad.
Por esta razón, las deducciones del peso molecular de la emanación pueden estar sujetas a errores comparativamente grandes, respecto de los cuales es difícil hacer correcciones.
# Difusión de la emanación de torio.
163. A causa de la rápida descomposición de la actividad de la emanación de torio, no es posible determinar el valor de K, su coeficiente de difusión en el aire, por los métodos empleados para la emanación de radio. El valor de K ha sido determinado por el autor de la siguiente manera. Una placa C, fig. 57, cubierta con hidróxido de torio, se colocó horizontalmente cerca de la base de un cilindro vertical largo de latón P. La emanación liberada del compuesto de torio se difunde hacia arriba en el cilindro.