El recipiente de vidrio fue vaciado, y la carga comunicada a P por los rayos β se midió mediante un electrómetro.
En un buen vacío, la magnitud de la corriente observada es una medida del número de partículas β absorbidas por la placa superior27.
La siguiente tabla muestra los resultados obtenidos cuando se colocaron diferentes espesores de papel de estaño sobre el radio. La segunda tabla da la razón I/I₀, donde I₀ es la velocidad de descarga observada antes de introducir la pantalla absorbente. El valor medio de la constante de absorción λ se dedujo a partir de la ecuación
donde d es el espesor de la materia atravesada.
Los valores incluidos entre corchetes no tienen la misma precisión que los demás.
Existe por tanto una amplia diferencia en el poder de penetración de las partículas emitidas por el radio, y algunas de ellas se absorben muy fácilmente.
Cuando se colocó sobre el radio una pantalla de plomo de 3 mm de espesor —un espesor suficiente para absorber todos los rayos fácilmente desviables—, todavía se comunicaba a la placa una pequeña carga negativa, correspondiente al 0,29 por ciento del máximo. Este valor es mucho menor que el observado por Paschen (véase la fig. 30).
| Grosor del estaño en mm. | I / I ₀ | λ |
|---|---|---|
| 0·00834 | ·869 | 175 |
| 0·0166 | ·802 | 132·5 |
| 0·0421 | ·653 | 101·5 |
| 0·0818 | ·466 | 93·5 |
| 0·124 | ·359 | 82·5 |
| 0·166 | ·289 | 74·9 |
| 0·205 | ·230 | 71·5 |
| 0·270 | ·170 | 65·4 |
| 0·518 | ·065 } | 53} |
| 0·789 | ·031 } | 44} |
| 1·585 | ·0059} | 32} |
| 2·16 | ·0043} | 25} |
Esta diferencia puede deberse, en parte, al hecho de que, en los experimentos de Paschen, una gran proporción de los electrones de baja velocidad fueron absorbidos en el tubo de vidrio de 0,5 mm de espesor que contenía el radio.