generales, las temperaturas elevadas y la disolución aumentan considerablemente el poder emananífero tanto del torio como del radio.
Las grandes diferencias entre los poderes emanadores de estas sustancias en estado sólido y en solución señalaban la conclusión de que tales diferencias se debían probablemente a la velocidad de escape de la emanación hacia el gas circundante, y no a una variación en la velocidad de la reacción que daba lugar a la emanación.
Es evidente que un retraso muy leve en la velocidad de escape de la emanación de torio desde el compuesto hacia el gas producirá, debido a la rápida disminución de la actividad de la emanación, grandes cambios en el poder emanador.
La regeneración del poder emanador de la toria y el radio desemanados mediante solución y tratamiento químico puso de manifiesto que el poder original del torio y el radio para producir la emanación todavía persistía en un grado inalterado.
La cuestión de si la emanación se producía a la misma velocidad en los compuestos emanantes que en los no emanantes puede someterse a una rigurosa prueba cuantitativa.
Si la velocidad de producción de la emanación continúa al mismo ritmo en el compuesto sólido, donde escapa muy poca, que en la disolución, donde probablemente escapa toda, la emanación debe estar ocluida en el compuesto y, consecuentemente, debe producirse una liberación repentina de dicha emanación al disolverse el compuesto.
Debido a la muy lenta descomposición de la actividad de la emanación del radio, los efectos deberían ser mucho más acusados en dicho compuesto que en el torio.
Desde el punto de vista desarrollado en la sección 133, la ley exponencial de decaimiento de la emanación expresa el resultado de que Nt, el número de partículas que permanecen sin cambios en el tiempo t, está dado por
donde N₀ es el número inicial de partículas presentes. Cuando se alcanza un estado estacionario, la tasa de producción q₀ de partículas de emanación frescas se equilibra exactamente con la tasa de cambio de las partículas N₀ ya presentes, es decir,
N₀ en este caso representa la cantidad de emanación «ocluida» en el compuesto. Sustituyendo el valor de λ hallado para la emanación del radio en la sección 145,
Por lo tanto, la cantidad de emanación almacenada en un compuesto de radio no emanador debería ser casi 500.000 veces la cantidad producida por segundo por el compuesto. Este resultado se comprobó de la siguiente manera17.