donde d es el espesor de materia atravesada. La siguiente tabla muestra el valor de λ,
- (I) para los primeros 2,5 mm de materia atravesada (tras pasar inicialmente a través de 8 mm de plomo),
- (II) para el espesor de 2,5 a 5 mm,
- (III) para de 5 a 10 mm,
- (IV) de 10 a 15 mm.
CUADRO A.
| Sustancia | I | II | III | IV |
|---|---|---|---|---|
| Platino | 1·167 | |||
| Mercurio | ·726 | ·661 | ·538 | ·493 |
| Plomo | ·641 | ·563 | ·480 | ·440 |
| Zinc | ·282 | ·266 | ·248 | ·266 |
| Aluminio | ·104 | ·104 | ·104 | ·104 |
| Vidrio | ·087 | ·087 | ·087 | ·087 |
| Agua | ·034 | ·034 | ·034 | ·034 |
En la tabla anterior, la absorción en el aluminio, el vidrio y el agua fue demasiado pequeña para determinar con precisión la variación de con la distancia recorrida.
Se observará que, para las sustancias más densas, el coeficiente de absorción disminuye con la distancia que han recorrido los rayos. Esto indica que los rayos son heterogéneos. La variación de es más marcada en las sustancias pesadas.
La Tabla B da los valores de λ divididos por la densidad para los números anteriores. Si la absorción fuera directamente proporcional a la densidad, el cociente sería el mismo en todos los casos.
TABLA B.
λ dividido por la densidad.
| Sustancia | I | II | III | IV |
|---|---|---|---|---|
| Platino | ·054 | |||
| Mercurio | ·053 | ·048 | ·039 | ·036 |
| Plomo | ·056 | ·049 | ·042 | ·037 |
| Zinc | ·039 | ·037 | ·034 | ·033 |
| Aluminio | ·038 | ·038 | ·038 | ·038 |
| Vidrio | ·034 | ·034 | ·034 | ·034 |
| Agua | ·034 | ·034 | ·034 | ·034 |
Los números de la columna I varían considerablemente, pero la concordancia se vuelve más estrecha en las columnas sucesivas, hasta que en la columna IV la absorción es casi exactamente proporcional a la densidad.