CHAPTER IV. NATURE OF THE RADIATIONS.

Seitz también determinó el espesor relativo, en comparación con el estaño, de diferentes sustancias que reducían la carga negativa comunicada a P en una cantidad determinada. Algunos de los números se dan a continuación, expresados tomando el estaño como la unidad.

El espesor necesario para detener una proporción dada de los rayos $\beta$ disminuye, por tanto, con la densidad, pero ni con mucho tan rápido como aumenta la densidad. Estos resultados son difíciles de conciliar con la ley de absorción de la densidad hallada por Lenard a partir de los rayos catódicos, ni con los resultados del método de ionización ya considerado.

Un nuevo examen experimental de toda la cuestión es muy de desear.

86. Variación de la cantidad de radiación con el espesor de la capa de material radiante. Las radiaciones se emiten por igual desde todas las porciones de la masa activa, pero la ionización del gas que se mide se debe únicamente a las radiaciones que escapan al aire. La profundidad desde la cual las radiaciones pueden llegar a la superficie depende de la absorción de la radiación por la propia materia activa.

Sea $\lambda$ la constante de absorción de la radiación homogénea por el material activo. Puede demostrarse fácilmente que la intensidad I de los rayos que emergen de una capa de materia activa, de espesor d, viene dada por

donde I₀ es la intensidad en la superficie debida a una capa muy gruesa.

Esta ecuación ha sido confirmada experimentalmente observando la corriente debida a los rayos β para diferentes espesores de óxido de uranio. En este caso

• I = (½)I₀

para un espesor de óxido correspondiente a 0,11 g por cm². Esto da un valor de λ dividido por la densidad de 6,3. Este valor es ligeramente superior al observado para la absorción de los mismos rayos en el aluminio. Dicho resultado muestra claramente que la sustancia que da origen a los rayos β no los absorbe en mucha mayor medida que la materia ordinaria de la misma densidad.