absorción de los rayos en la propia sustancia. La energía por segundo radiada hacia la superficie superior por un espesor dx de una capa de área unitaria a una distancia x de la superficie viene dada por
La energía total W1 por unidad de área irradiada a la superficie por seg. por un espesor d está dada por
si λ1d es grande.
De manera semejante puede demostrarse que la energía W2 de los rayos β que llegan a la superficie viene dada por
donde E2 y λ2 son los valores para los rayos β correspondientes a E1 y λ1 para los rayos α. De ello se deduce que λ1 y λ2 son difíciles de determinar directamente para la propia sustancia radiactiva, pero es probable que la relación λ1/λ2 no difiera mucho de la relación de los coeficientes de absorción para otra sustancia como el aluminio. Esto se deduce del resultado general de que la absorción tanto de los rayos α como de los β es proporcional a la densidad de la sustancia; pues ya se ha demostrado en el caso de los rayos β del uranio que la absorción de los rayos en el material radiactivo es aproximadamente la misma que para la materia no radiactiva de la misma densidad.
Con una gruesa capa de óxido de uranio extendida sobre un área de 22 cm², se encontró que la corriente de saturación entre placas paralelas separadas 6,1 cm, debida a los rayos α, era 12,7 veces mayor que la corriente debida a los rayos β. Dado que los rayos α fueron completamente absorbidos entre las placas y la ionización total producida por los rayos β es 154 veces el valor en la superficie de las placas,
Ahora el valor de λ1 para el aluminio es 2740 y el de λ2 para el mismo metal 14, por lo que
Esto muestra que la energía irradiada por una capa gruesa de material mediante los rayos β es de solo aproximadamente el 1 por ciento de la energía irradiada en forma de rayos α.
Este cálculo se ve confirmado por estimaciones basadas en datos independientes. Sean