CHAPTER IV. NATURE OF THE RADIATIONS.

el fin de comprobar si la conductividad relativa de los gases producidos por los rayos X dependía de su poder de penetración, A. S. Eve⁶² realizó algunos experimentos con un tubo de rayos X muy «duro», que emitía un tipo de rayos inusualmente penetrante.

Los resultados de las mediciones se muestran en la tabla siguiente, donde la conductividad para cada tipo de rayos se expresa en relación con el aire como unidad. Los resultados obtenidos para los rayos X «suaves» por Strutt y por Eve para los rayos γ se añaden para su comparación.

Se observa que los rayos duros muestran una concordancia mucho mayor que los rayos blandos con la ley de densidades hallada para los rayos $\gamma$. Los altos valores obtenidos previamente para los vapores de cloroformo y tetracloruro de carbono se reducen enormemente, y son muy casi los mismos que para los rayos $\gamma$.

Por otra parte, el vapor de yoduro de metilo constituye una excepción y sigue mostrando una alta conductividad. Sin embargo, los rayos $\gamma$ eran cuarenta veces más penetrantes que los rayos X duros, y es probable que el valor del yoduro de metilo se redujera con rayos X aún más penetrantes.

Conductividades relativas de los gases.

Se encontró que los rayos X duros producen mucha más radiación secundaria que los rayos $\gamma$, pero este efecto es probablemente también una función del poder de penetración de los rayos primarios. Más adelante se verá (sección 112) que los rayos $\gamma$ dan origen a una radiación secundaria del tipo de los rayos $\beta$. Esto también se ha observado para los rayos X.

Considerando la evidencia experimental en su conjunto, existe sin duda una similitud muy marcada entre las propiedades de los rayos γ y los rayos X. La idea de que los rayos γ son un tipo de rayos X muy penetrantes también recibe apoyo de consideraciones teóricas. Hemos visto (sección 52) que se cree que los rayos X son pulsos electromagnéticos, similares en algunos aspectos a las ondas de luz corta, que se generan por la detención repentina de las partículas de los rayos catódicos. Por el contrario, también cabe esperar que se produzcan rayos X tanto en el inicio repentino como en la detención repentina de los electrones. Dado que la mayoría de las partículas β del radio son expulsadas del átomo de radio con velocidades mucho mayores que las de las partículas catódicas en un tubo de vacío, surgirán rayos X de carácter muy penetrante. Pero el argumento más sólido en favor de este punto de vista se deriva de un examen del origen y la conexión de los rayos β y γ procedentes de sustancias radiactivas. Se demostrará más adelante que la actividad de los rayos α observada en el radio proviene de varios productos de desintegración acumulados en el radio, mientras que los rayos β y γ provienen únicamente de uno de estos