La radiación secundaria producida por los rayos Röntgen, al igual que la debida a los rayos y , consiste en parte en electrones proyectados con una velocidad considerable.
Estos tres tipos de rayos parecen tener una eficacia aproximadamente igual para provocar la expulsión de electrones de la sustancia a través de la cual pasan.
Hemos visto que los rayos X y son, con toda probabilidad, pulsos electromagnéticos producidos por el inicio o la detención repentinos de electrones y, dado que estos rayos a su vez provocan la extracción de electrones, el proceso parece ser reversible.
Dado que los rayos atraviesan cierto espesor de materia antes de que su energía de movimiento sea detenida, la teoría nos llevaría a esperar que se genere un tipo de rayos X blandos en la materia absorbente.
PARTE VI.
113. Comparación de la ionización producida por los rayos α y β.
Con material activo sin apantallar, la ionización producida entre dos placas paralelas, colocadas como en la Fig. 17, se debe principalmente a los rayos α. Debido al escaso poder de penetración de los rayos α, la corriente debida a estos alcanza prácticamente un valor máximo con un pequeño espesor de material radiactivo. Se observaron las siguientes corrientes de saturación71 para diferentes espesores de óxido de uranio entre placas paralelas lo suficientemente separadas como para que todos los rayos α sean absorbidos en el gas situado entre ellas.
- Superficie de óxido de uranio 38 cm²
| Peso de óxido de uranio en gramos por cm² de superficie | Corriente de saturación en amperios por cm² de superficie |
|---|---|
| . | |
| ·0036 | 1,7 × 10 -13 |
| ·0096 | 3,2 × 10 -13 |
| ·0189 | 4·0 × 10 -13 |
| ·0350 | 4,4 × 10 -13 |
| ·0955 | 4,7 × 10 -13 |
La corriente alcanzó aproximadamente la mitad de su valor máximo para un peso de óxido de 0,0055 gr. por cm². Si los rayos son interceptados por una pantalla metálica, la ionización se debe entonces principalmente a los rayos , ya que la ionización producida por los rayos es pequeña en comparación. Para los rayos del óxido de uranio se ha demostrado (sección 86) que la corriente alcanza la mitad de su valor máximo para un espesor de 0,11 gr. por cm².
Meyer y Schweidler72 han encontrado que la radiación de una solución acuosa de nitrato de uranio es casi exactamente proporcional a la cantidad de uranio presente en la solución.
A causa de la diferencia en el poder de penetración de los rayos y , la relación entre las corrientes de ionización producidas por estos depende del grosor de la capa radiactiva bajo examen. Se