Si el radio B aportara la misma cantidad que el radio C, la curva de disminución del efecto térmico con el tiempo diferiría considerablemente de la curva de actividad.
La conclusión de que la transformación del radio B no va acompañada de la liberación de tanto calor como los otros cambios debe esperarse si el efecto térmico se debe principalmente a la energía de movimiento de las partículas expulsadas.
El efecto de calentamiento relativo debido a los productos del radio se muestra en la siguiente tabla. El efecto de calentamiento inicial de C se deduce por comparación con la curva de actividad correspondiente.
| Productos | Radiación | Velocidad inicial de emisión de calor |
|---|---|---|
| Radio | rayos alfa | 25 por ciento del total |
| Emanación | α „ | |
| Radio A | α „ | 44 „ „ |
| Radium B | sin rayos | 0 „ „ |
| Radio C | rayos α, β, γ | 31 „ „ |
Puesto que el radio A y el C suministran una proporción casi igual de actividad, es probable que tengan efectos caloríficos iniciales iguales.
Si este es el caso, el efecto calorífico de la emanación por sí sola es del 13 por ciento del total.
247. Efectos caloríficos de los rayos β y γ. Se ha demostrado en la sección 114 que la energía cinética de las partículas β emitidas por el radio probablemente no supera el uno por ciento de la debida a las partículas α. Si la emisión de calor es el resultado del bombardeo por las partículas expelidas de su masa, es de esperar que el efecto calorífico de los rayos β sea muy pequeño en comparación con el debido a los rayos α. Esta previsión se ve confirmada por el experimento.
Curie midió el efecto calorífico del radio (1) cuando estaba encerrado en una envuelta delgada, y (2) cuando estaba rodeado por un milímetro de plomo. En el primer caso, una gran proporción de los rayos β escapaba y, en el segundo, casi todos eran absorbidos. El aumento del efecto calorífico en el caso (2) no fue superior al cinco por ciento, y esto es probablemente una sobreestimación.
De igual modo, puesto que la ionización total debida a los rayos es aproximadamente igual a la producida por los rayos , debemos esperar que el efecto térmico de los rayos sea muy pequeño en comparación con el que se origina a partir de los rayos .
Paschen hizo algunos experimentos sobre el efecto térmico del radio en un calorímetro de hielo de Bunsen, en el cual el radio estaba rodeado por un espesor de 1,92 cm de plomo, una profundidad suficiente para absorber una gran proporción de los rayos . En su primera publicación6, se dieron resultados que indicaban que el efecto térmico de los rayos era incluso mayor que el de los rayos . Esto no fue confirmado por observaciones posteriores mediante el mismo método. Concluyó que no se podía confiar en el calorímetro de hielo para medir cantidades tan muy pequeñas de calor.
Después de la publicación del primer artículo de Paschen, Rutherford y Barnes7 examinaron la cuestión mediante un método diferente. Se empleó un calorímetro de aire de la forma mostrada en la Fig. 98, el cual