demostró dar resultados muy satisfactorios. La emisión de calor del radio se midió (1) cuando el radio estaba rodeado por un cilindro de aluminio y (2) cuando estaba rodeado por un cilindro de plomo de las mismas dimensiones. El aluminio absorbió solo una pequeña fracción de los rayos , mientras que el plomo detuvo más de la mitad. No se observó ninguna diferencia cierta entre el efecto térmico en ambos casos, a pesar de que por los experimentos anteriores de Paschen era de esperar una diferencia de al menos el 50 por ciento.
Por lo tanto, debemos concluir que los rayos y en conjunto no suministran más que un pequeño porcentaje de la emisión total de calor del radio, un resultado que está de acuerdo con los cálculos basados en la ionización total producida por los diferentes tipos de rayos.
248. Fuente de la energía. Se ha demostrado que el efecto térmico del radio es estrechamente proporcional a la actividad medida por los rayos . Dado que la actividad se mide generalmente entre placas paralelas a una distancia tal que la mayoría de las partículas son absorbidas en el gas, este resultado muestra que el efecto térmico es proporcional a la energía de las partículas emitidas.
La rápida emisión de calor del radio se deriva naturalmente de la teoría de la desintegración de la radiactividad. Se supone que el calor no proviene de fuentes externas, sino de la energía interna del átomo de radio.
Se supone que el átomo es un sistema complejo que consta de partes cargadas en movimiento muy rápido y, en consecuencia, contiene una gran reserva de energía latente, que solo puede manifestarse cuando el átomo se desintegra.
Por alguna razón, el sistema atómico se vuelve inestable y una partícula , de masa aproximadamente igual al doble de la del átomo de hidrógeno, escapa, llevándose consigo su energía de movimiento.
Dado que las partículas quedarían prácticamente absorbidas en un espesor de radio de menos de 0,001 cm, la mayor proporción de las partículas expelidas de una masa de radio se detendría en el propio radio y su energía de movimiento se manifestaría en forma de calor.
De este modo, el radio se calentaría por su propio bombardeo por encima de la temperatura del aire circundante.
Probablemente, la energía de las partículas expulsadas no explique toda la emisión de calor del radio. Es evidente que la violenta expulsión de una parte del átomo debe dar lugar a intensas perturbaciones eléctricas en el interior del mismo. Al mismo tiempo, las partes restantes del átomo desintegrado se reorganizan para formar un sistema estable de manera permanente o temporal. Durante este proceso también se emite probablemente algo de energía, la cual se manifiesta en forma de calor en el propio radio.
La opinión de que la emisión de calor del radio se debe en gran medida a la energía cinética que poseen las partículas α expulsadas queda fuertemente confirmada por los cálculos de la magnitud del efecto térmico que cabría esperar a partir de dicha hipótesis. Se ha demostrado en la sección 93 que un gramo de bromuro de radio emite alrededor de 1 , 44 × 10 11 partículas α por segundo. El número correspondiente para 1 gramo de radio ( Ra = 225 ) es 2 , 5 × 10 11 .