La fig. 60 es un ejemplo de los resultados obtenidos con una corriente de gas constante de 1,38 c. c. por seg. de oxígeno. Las ordenadas representan la proporción porcentual de la emanación sin condensar a diferentes temperaturas. Se observará que la condensación comienza alrededor de -120° y que muy poca cantidad de la emanación escapa a la condensación a -155° C.
Para investigar esta diferencia de comportamiento en las dos emanaciones, se empleó un método estático que permitió realizar un examen de ambas emanaciones en condiciones comparables.
La emanación, mezclada con una pequeña cantidad del gas que se iba a utilizar, se introdujo en el serpentín frío, que había sido previamente vaciado mediante una bomba de mercurio. La cantidad de emanación que quedaba sin condensar tras intervalos definidos se extraía rápidamente por medio de la bomba y se transportaba, junto con una corriente auxiliar constante de gas, al recipiente de prueba.
Probado de este modo, se halló que el punto de volatilización de la emanación de radio era muy próximo al obtenido por el método de soplado, a saber, -150° C. Con el torio, en cambio, la condensación comenzaba a unos -120° C. y, al igual que en el método de soplado, continuaba en un intervalo de unos 30° C. Se encontró que la proporción de la emanación condensada a cualquier temperatura dependía de una variedad de condiciones, aunque el punto en el que comenzaba la condensación, es decir, -120° C., era aproximadamente el mismo en cada caso. Dependía de la presión y naturaleza del gas, de la concentración de la emanación y del tiempo durante el cual se la dejaba en el espiral. Para una temperatura dada, una mayor proporción de la emanación se condensaba cuanto menor era la presión y mayor el tiempo que se la dejaba en el espiral. Bajo las mismas condiciones, la emanación se condensaba más rápidamente en hidrógeno que en oxígeno.
168. Así pues, no cabe duda de que la emanación de torio comienza a condensarse a una temperatura superior a aquella a la que se condensa la emanación de radio. La explicación del extraño comportamiento de la emanación de torio resulta clara cuando se toma en consideración el pequeño número de partículas de emanación presentes en el gas. Se ha demostrado que ambas emanaciones emiten únicamente rayos . Es probable que las partículas de las dos emanaciones sean de carácter similar y produzcan aproximadamente el mismo número de iones en su paso a través del gas. El número de iones producido por cada partícula antes de que se disipe su energía es probablemente de unos 70.000. (Véase la sección 252.)
Ahora bien, en el experimento, el electrómetro midió fácilmente una corriente de 10-3 unidades electrostáticas. Tomando la carga de un ion como 3,4 × 10-10 unidades electrostáticas, esto corresponde a una producción en el vaso de prueba de unos 3 × 106 iones por segundo, los cuales serían producidos por unas 40 partículas expelidas por segundo. Cada partícula radiante no puede expeler menos de una partícula y puede expeler más, pero es probable que el número expelido por un átomo de la emanación de torio no difiera mucho del expelido por un átomo de la emanación de radio.
En la sección 133 se ha demostrado que, según la ley de desintegración, λN partículas cambian por segundo cuando hay N presentes. Por lo tanto, para producir 40 partículas α, λN no puede ser mayor que 40. Dado que para la emanación de torio λ es ¹⁄₈₇, se deduce que N no puede ser mayor que 3500. El electrómetro detectó así la presencia de 3500 partículas de la emanación de torio y, dado que en el método estático el volumen de la espiral de condensación era de unos 15 c.c., esto correspondía a una concentración de unas 230 partículas por c.c. Un gas ordinario a presión y temperatura atmosféricas contiene probablemente unos > 3·6