De este modo se encontró que los rayos se desviaban en sentido opuesto a los rayos catódicos. Puesto que estos últimos consisten en partículas cargadas negativamente, los rayos α deben consistir en partículas cargadas positivamente.
Estos resultados fueron confirmados poco después por Becquerel32, mediante el método fotográfico, el cual es muy adecuado para determinar la naturaleza de la trayectoria de los rayos sobre los que actúa un campo magnético.
El radio fue colocado en una ranura lineal tallada en un pequeño bloque de plomo. Encima de esta fuente, a una distancia de aproximadamente 1 centímetro, se colocó una pantalla metálica, formada por dos placas, que dejaban entre ellas una abertura estrecha paralela a la ranura. Por encima de esta se colocó la placa fotográfica. Todo el aparato se situó en un campo magnético intenso paralelo a la ranura.
La intensidad del campo magnético era suficiente para desviar los rayos β completamente fuera de la placa. Cuando la placa era paralela a la abertura, se producía en ella una impresión, debida exclusivamente a los rayos α, que se hacía cada vez más difusa a medida que aumentaba la distancia desde la abertura. Esta distancia no debía superar 1 o 2 centímetros debido a la absorción de los rayos en el aire.
Si, durante la exposición, el campo magnético se invierte durante intervalos de tiempo iguales, al revelar la placa se observan dos imágenes de los rayos α que están desviadas en direcciones opuestas. Esta desviación, incluso en un campo intenso, es pequeña aunque perfectamente apreciable y es de sentido opuesto a la desviación observada para los rayos β o catódicos de la misma sustancia.
M. Becquerel33, por el mismo método, encontró que los rayos del polonio se desviaban en la misma dirección que los rayos del radio; y, por lo tanto, que también consisten en cuerpos positivos proyectados.
En ambos casos, las impresiones fotográficas estaban nítidamente marcadas y no mostraban la misma difusión que siempre aparece en las fotografías de los rayos .
90. Desviación electrostática de los rayos .
Si los rayos son cuerpos cargados, deberían sufrir una desviación al pasar a través de un campo eléctrico intenso. El autor comprobó que esto es así, pero la desviación eléctrica es todavía más difícil de detectar que la desviación magnética, ya que la intensidad del campo eléctrico debe ser necesariamente menor que la requerida para producir una chispa en presencia de radio.
El aparato era similar al empleado para la desviación magnética (Fig. 32), con la excepción de que los lados de latón que mantenían las placas en su posición fueron sustituidos por ebonita. Placas alternas fueron conectadas entre sí y cargadas a un alto potencial mediante una batería de pequeños acumuladores.
Se observó que la descarga en el electroscopio, debida a los rayos , disminuía al aplicar el campo eléctrico.
- Con placas separadas 0,055 cm y de 4,5 cm de altura, la disminución fue de tan solo el 7 % con una diferencia de potencial (P.D.) de 600 voltios entre las rendijas.
- Con una disposición especial de placas, con rendijas separadas únicamente 0,01 cm, la descarga disminuyó aproximadamente un 45 % con un campo eléctrico correspondiente a 10 000 voltios por cm.