tiene los valores ·39, ·41, ·43 para 2, 4 y 8 voltios respectivamente. Los números muestran así una concordancia bastante buena. Se obtuvieron resultados similares cuando se sustituyó el electrodo superior mostrado en la figura por una placa de latón. Teniendo en cuenta que la magnitud de ne es independiente de la intensidad del campo magnético por encima de un cierto valor pequeño, y la buena concordancia de los números obtenidos con la variación del voltaje, creo que no cabe duda de que la carga positiva comunicada al electrodo superior fue transportada por las partículas α. Esta carga positiva no era pequeña, pues utilizando un peso de ·48 mg de bromuro de radio extendido en una lámina delgada sobre un área de unos 20 cm 2 , la carga comunicada por las partículas correspondía a una corriente de 8·8 × 10 -13 amperios, y, con el electrómetro Dolezalek empleado, fue necesario añadir una capacidad de ·0024 microfaradios al sistema del electrómetro.
En estos experimentos, la película de bromuro de radio era tan fina que solo un porcentaje muy pequeño de las partículas α era detenido por el propio radio. Suponiendo que cada partícula α porta la misma carga que un ión, es decir, 1,1 × 10-19 culombios, y recordando que la mitad de las partículas α se absorben en la placa inferior, se puede deducir el número total N de partículas α expelidas por segundo desde un gramo de bromuro de radio (en su actividad mínima).
En dos experimentos separados en los que la cantidad de radio utilizada fue de 0,194 y 0,484 mg, respectivamente, los valores de N concordaron estrechamente y fueron iguales a 3,6 × 1010.
Ahora bien, más adelante se demostrará que en el radio existen otros tres productos en equilibrio radiactivo, cada uno de los cuales probablemente emite el mismo número de partículas α que el propio radio. Si este es el caso, el número total de partículas α expelidas por segundo a partir de 1 gramo de bromuro de radio en equilibrio radiactivo es 4N o 1,44 × 1011.
Suponiendo que la composición del bromuro de radio es RaBr2, el número por segundo por gramo de radio es 2,5 × 1010. Se comprobará que este número concuerda muy bien con el deducido a partir de datos indirectos (capítulo XIII). El valor de N es de gran importancia para determinar la magnitud de diversas cantidades en los cálculos radiactivos.
94. Masa y energía de la partícula .
Se ha señalado que los rayos del radio y del polonio son análogos a los rayos canales de Goldstein, ya que ambos transportan una carga positiva y son difíciles de desviar mediante un campo magnético.
Los experimentos de Wien han demostrado que la velocidad de proyección de los rayos canales varía con el gas del tubo y la intensidad del campo eléctrico aplicado, pero por lo general es de aproximadamente ⅒ de la velocidad de la partícula del radio. El valor de e/m también es variable y depende del gas presente en el tubo.
Se ha demostrado que para los rayos del radio
Ahora bien, el valor de e / m para el átomo de hidrógeno, liberado en la electrólisis del agua, es 10 4 .