Después de pasar a través de 12 capas, la energía cinética se reduce al 41 por ciento del máximo. Por lo tanto, cada capa de lámina absorbe el 4,9 por ciento de la energía máxima. La energía cinética observada de la partícula después de pasar a través de capas sucesivas de lámina, y el valor calculado según las suposiciones anteriores, se muestran en la siguiente tabla.
| Número de capas de papel de aluminio | Energía observada | Energía calculada |
|---|---|---|
| 0 | 100 | 100 |
| 5 | 73 | 75 |
| 8 | 58 | 61 |
| 10 | 53 | 51 |
| 12 | 41 | 41 |
Los valores experimentales y teóricos concuerdan dentro de los límites del error experimental. Podemos concluir así, como primera aproximación, que se extrae la misma proporción de la energía total de las partículas al atravesar distancias iguales de la pantalla absorbente.
Alcance de la ionización y acción fotográfica en el aire.
La caída brusca de la impresión fotográfica después de que los rayos hubieran atravesado 12 capas de papel de aluminio sugirió que podría estar directamente relacionada con la caída brusca correspondiente de la ionización en el aire, tan claramente puesta de manifiesto por Bragg. Se comprobó que este era el caso. Se halló experimentalmente que la absorción en cada capa de papel de aluminio era equivalente a la producida por una distancia de 0,54 cm de aire. Doce capas de papel de aluminio correspondían así a 6,5 cm de aire. Ahora bien, Bragg halló que los rayos del radio C ionizan el aire a una distancia de 6,7 cm, y que la ionización disminuye entonces con gran rapidez. Podemos concluir, por tanto, que los rayos dejan de afectar a la placa fotográfica a la misma velocidad a la que dejan de ionizar el gas. Este es un resultado muy importante y, como veremos más adelante, sugiere que la acción sobre la placa fotográfica se debe a una ionización de las sales fotográficas.
La velocidad de las partículas α de los diferentes productos radiactivos puede calcularse inmediatamente, conociendo el alcance máximo en el aire de los rayos α de cada producto. Este último ha sido determinado experimentalmente por Bragg. La velocidad se expresa en función de V₀, la velocidad inicial de las partículas α del radio C. Los rayos del radio C son emitidos con una velocidad mayor que los rayos de los demás productos del radio.
| Producto | Alcance máximo de las partículas $\alpha$ en el aire | Velocidad de las partículas $\alpha$ |
|---|---|---|
| Radio | 3 cms. | ·82 V ₀ |
| Emanación | 3·8 o 4·4 cms. | ·87 o ·90 V ₀ |
| Rad. A | 4·4 o 3·8 „ | ·90 o ·87 V ₀ |
| Rad. C | 6·7 „ | 1·00 V ₀ |
Es difícil determinar a partir de los experimentos si el alcance de 3·8 cm pertenece a los rayos de la emanación o del radio A.