La corriente inicial con 1 capa de aluminio sobre el material activo se toma como 100. Se observará que la corriente debida
| Polonio. | Radio. | ||||
|---|---|---|---|---|---|
| Capas de aluminio | Actual | Proporción de disminución por cada capa | Capas de aluminio | Actual | Proporción de disminución por cada capa |
| 0 | 100 | 0 | 100 | ||
| ·41 | ·48 | ||||
| 1 | 41 | 1 | 48 | ||
| ·31 | ·48 | ||||
| 2 | 12·6 | 2 | 23 | ||
| ·17 | ·60 | ||||
| 3 | 2·1 | 3 | 13·6 | ||
| ·067 | ·47 | ||||
| 4 | ·14 | 4 | 6·4 | ||
| ·39 | |||||
| 5 | 0 | 5 | 2·5 | ||
| ·36 | |||||
| 6 | ·9 | ||||
| 7 | 0 |
a los rayos de radio disminuye muy cerca de la mitad de su valor por cada espesor adicional hasta que la corriente se reduce a aproximadamente el 6% de su valor máximo. Luego decae más rápidamente hasta cero. Así, para el radio, en un amplio intervalo, la corriente disminuye aproximadamente según una ley exponencial con el espesor de la pantalla, o
donde i es la corriente para un espesor d, y i₀ la corriente inicial.
En el caso del polonio, la disminución es mucho más rápida de lo que indicaría la ley exponencial. En la primera capa, la corriente se reduce a una proporción de ·41. La adición de la tercera capa reduce la corriente a una proporción de ·17. Para la mayoría de los cuerpos activos, la corriente disminuye un poco más rápido de lo que haría esperar la ley exponencial, especialmente cuando la radiación está casi toda absorbida.
98. El aumento de la absorción de los rayos del polonio con el espesor de materia atravesada ha sido demostrado muy claramente en algunos experimentos realizados por Mme Curie. El aparato empleado se muestra en la Fig. 34.