La corriente de saturación se midió entre dos placas paralelas PP´ separadas 3 cm. El polonio A se colocó en la caja metálica CC, y los rayos emitidos por este, tras pasar a través de una abertura en la placa inferior P´, cubierta con una capa de papel de aluminio delgado T, ionizaron el gas entre las placas.
Para una cierta distancia AT de 4 cm o más, no se observó ninguna corriente apreciable entre P y P´. A medida que disminuyó la distancia AT, la corriente aumentó de manera muy repentina, de modo que para una pequeña variación de la distancia AT se produjo un gran incremento de la corriente. Con una reducción aún mayor de la distancia, la corriente aumenta de manera más regular.
Los resultados se muestran en la siguiente tabla, donde la pantalla T consistió en una y dos capas de papel de aluminio respectivamente. La corriente debida a los rayos, sin la pantalla de aluminio, se toma en cada caso como 100.
| Distancia AT en cm. | 3·5 | 2·5 | 1·9 | 1·45 | 0·5 |
|---|---|---|---|---|---|
| Para 100 rayos transmitidos por una capa | 0 | 0 | 5 | 10 | 25 |
| Para 100 rayos transmitidos por dos capas | 0 | 0 | 0 | 0 | 0·7 |
La pantalla metálica intercepta así una mayor proporción de rayos cuanto mayor es la distancia de aire que las radiaciones recorren.
Los efectos son todavía más pronunciados si las placas PP´ están muy cerca la una de la otra. Se obtienen resultados similares pero menos pronunciados si se sustituye el polonio por radio.
De estos experimentos se deduce que la ionización por unidad de volumen, debida a una gran placa cubierta uniformemente con la materia radiactiva, disminuye rápidamente con la distancia a la placa. A una distancia de 10 cm, los rayos del uranio, el torio o el radio han sido absorbidos por completo en el gas, y la pequeña ionización observada entonces en el gas se debe a los rayos y , que son más penetrantes. La