entre las placas, arrastrando consigo la emanación fuera del aparato. El uso de una corriente de hidrógeno en lugar de aire simplifica enormemente el experimento, ya que aumenta la corriente de ionización debida a los rayos en el recipiente de ensayo y, al mismo tiempo, disminuye en gran medida la debida a los rayos y .
Esto se debe a que los rayos se absorben mucho más fácilmente en el aire que en el hidrógeno, mientras que la tasa de producción de iones debida a los rayos y es mucho menor en el hidrógeno que en el aire.
La intensidad de los rayos después de pasar entre las placas es, por consiguiente, mayor cuando se utiliza hidrógeno; y dado que los rayos recorren una distancia suficiente de hidrógeno en el recipiente de prueba como para ser absorbidos en gran medida, la cantidad total de ionización producida por ellos es mayor con hidrógeno que con aire.
El siguiente es un ejemplo de una observación sobre la desviación magnética:—
| Velocidad de descarga del electroscopio en voltios por minuto | |
|---|---|
| (1) Sin campo magnético | 8·33 |
| (2) Con campo magnético | 1·72 |
| (3) Radio cubierto con una capa fina de mica para absorber todos los rayos $\alpha$ | 0·93 |
| (4) Radio cubierto de mica y campo magnético aplicado | 0·92 |
La lámina de mica, de 0,01 cm de espesor, tenía el grosor suficiente para absorber por completo todos los rayos , al tiempo que permitía el paso de los rayos y sin una absorción apreciable. La diferencia entre (1) y (3), 7,40 voltios por minuto, da la velocidad de descarga debida únicamente a los rayos ; la diferencia entre (2) y (3), 0,79 voltios por minuto, la debida a los rayos no desviados por el campo magnético empleado.
La cantidad de rayos α no desviados por el campo es, por lo tanto, de aproximadamente el 11% del total. La pequeña diferencia entre (3) y (4) mide la pequeña ionización debida a los rayos β, ya que estos serían completamente desviados por el campo magnético; (4) comprende el efecto de los rayos γ junto con la fuga natural del electroscopio en hidrógeno.
En este experimento hubo una buena cantidad de campo magnético par actuando sobre los rayos antes de que alcanzaran las piezas polares. Se encontró que la disminución de la tasa de descarga debida a los rayos α era proporcional a la intensidad del campo entre las piezas polares.
Con un campo magnético más potente, la totalidad de los rayos α fue desviada, lo que demostró que consistían íntegramente en partículas cargadas proyectadas.
Para determinar la dirección de la desviación de los rayos, estos se hicieron pasar a través de rendijas de un mm de anchura, cada una de las cuales estaba semicubierta con una tira de latón. La disminución de la velocidad de descarga en el recipiente de prueba para un campo magnético dado en tal caso depende de la dirección del campo.