con el tiempo se muestra en la tabla siguiente. La corriente de saturación debida al óxido de torio, cubierto con papel, se observó entre cilindros concéntricos de 5·5 cm y ·8 cm de diámetro.
Inmediatamente antes de hacer las observaciones sobre la corriente, se hizo pasar una rápida corriente de aire a través del aparato. Esto eliminó la mayor parte de la emanación. Sin embargo, la corriente debida a la ionización del gas por la emanación, a medida que era arrastrada por la corriente de aire, seguía siendo apreciable. Por consiguiente, la corriente no empieza desde cero.
| Tiempo en segundos | Actual |
|---|---|
| 0 | 9 |
| 23 | 25 |
| 53 | 49 |
| 96 | 67 |
| 125 | 76 |
| 194 | 88 |
| 244 | 98 |
| 304 | 99 |
| 484 | 100 |
Los resultados se muestran gráficamente en la Fig. 52, curva B. El decaimiento de la actividad de la emanación con el tiempo, y la velocidad de aumento de la actividad debida a la emanación en un espacio cerrado, están relacionados del mismo modo que las curvas de decaimiento y recuperación del Th X y del Ur X.
Con la notación anterior, la curva de decaimiento viene dada por
y la curva de recuperación por
donde λ es la constante radiactiva de la emanación.
Esta relación es de esperar, ya que las curvas de decaimiento y recuperación de la emanación están determinadas exactamente por las mismas condiciones que las curvas de decaimiento y recuperación del Ur X y del Th X. En ambos casos hay:
(1) Un suministro de partículas radiactivas frescas producido a un ritmo constante.