productos llamado radio C. Se encuentra también que la actividad medida por los rayos γ es siempre proporcional a la actividad medida por los rayos β, aunque mediante la separación de los productos la actividad de estos últimos pueda hacerse experimentar grandes variaciones en su valor.
Así, la intensidad de los rayos γ es siempre proporcional a la velocidad de expulsión de las partículas β, y este resultado indica que existe una estrecha conexión entre los rayos β y γ. Tal resultado es de esperar si la partícula β es el origen del rayo γ, pues la expulsión de cada electrón del radio dará lugar a un pulso esférico angosto que viaja desde el punto de perturbación con la velocidad de la luz.
108. Existe otra hipótesis posible con respecto a la naturaleza de estos rayos. Se ha demostrado (secciones 48 y 82) que la masa aparente de un electrón aumenta a medida que se aborda la velocidad de la luz; teóricamente debería ser muy grande cuando la velocidad del electrón se acerca extremadamente a la velocidad de la luz. En tal caso, un electrón en movimiento sería difícil de desviar mediante un campo magnético o eléctrico.
La opinión de que los rayos γ son electrones que portan una carga negativa y se mueven con una velocidad casi igual a la de la luz ha sido defendida recientemente por Paschen63.
Él concluyó a partir de experimentos que los rayos γ, al igual que los rayos β, portaban una carga negativa. Hemos visto (sección 85) que Seitz también observó que se comunicaba una pequeña carga negativa a los cuerpos sobre los cuales inciden los rayos γ, pero la magnitud de esta carga era mucho menor que la observada por Paschen.
No creo que se le pueda conceder gran peso a las observaciones de que se comunica una pequeña carga positiva o negativa a los cuerpos sobre los cuales caen los rayos γ, pues se demostrará más adelante que se produce una fuerte radiación secundaria, consistente en parte en electrones, durante el paso de los rayos γ a través de la materia. No es improbable que la pequeña carga observada no sea un resultado directo de la carga transportada por los rayos γ, sino un efecto indirecto debido a las radiaciones secundarias emitidas desde la superficie de los cuerpos.
No hay duda de que un recipiente grueso de plomo, que encierra completamente una cantidad de radio, adquiere una pequeña carga positiva, pero este resultado se produciría tanto si los rayos γ portan una carga como si no, ya que las radiaciones secundarias de la superficie de plomo consisten en partículas proyectadas que llevan consigo una carga negativa.
En esta teoría corpuscular de la naturaleza de los rayos , cada electrón debe poseer una gran masa aparente, o de lo contrario sería desviado de manera apreciable por un campo magnético intenso. La energía de movimiento del electrón debe ser, en consecuencia, muy grande y, si el número de electrones que constituyen los rayos es del mismo orden de magnitud que el número de partículas , cabe esperar un gran efecto térmico cuando los rayos son detenidos en la materia.
Paschen64 realizó algunos experimentos sobre la emisión de calor del radio debida a los rayos ; concluyó que los rayos eran responsables de más de la mitad de la emisión total de calor del radio y transportaban energía a una velocidad superior a 100 calorías gramo por hora y por gramo de radio.
Este resultado no fue confirmado por experimentos posteriores de Rutherford y Barnes65, quienes hallaron que el efecto térmico de los rayos no podía superar un pequeño porcentaje de la emisión total de calor del radio. Estos resultados se considerarán más adelante en el capítulo XII.