rápidas. En consecuencia, el borde exterior de la traza del haz de rayos en la placa fotográfica, tal como lo obtuvo Becquerel, será el lugar geométrico de los puntos donde termina la acción fotográfica de las partículas α.
Se encontró que las partículas son los ionizantes más eficaces del gas justo antes de que su poder ionizante termine. La pérdida del poder ionizante de las partículas parece ser bastante abrupta y, para partículas de la misma velocidad, ocurre siempre después de recorrer una distancia definida en el aire.
Bajo la suposición de que tanto la acción fotográfica como la ionizante son más intensas justo antes de que las partículas se detengan, y cesan de manera bastante abrupta, Bragg ha podido explicar numéricamente las mediciones (véase la tabla anterior) registradas por Becquerel.
Aparte de las suposiciones especiales requeridas para tal comparación cuantitativa entre la teoría y el experimento, cabe pocas dudas de que el incremento del valor de H con la distancia puede explicarse de manera satisfactoria como consecuencia del carácter complejo del haz de rayos37.
Becquerel afirma que la cantidad de desviación, en un campo magnético dado, era la misma para los rayos del polonio y del radio. Esto muestra que el valor de es el mismo para los rayos de ambas sustancias. Dado que los rayos del polonio se absorben mucho más fácilmente que los rayos del radio, este resultado indicaría que el valor de m/e es mayor para las partículas del polonio que para las del radio. Se requiere más evidencia experimental sobre este punto importante.
93. Carga transportada por los rayos α. Hemos visto que la carga negativa transportada por las partículas β se ha medido con facilidad. Dado que hay razones para creer (sección 229) que se expulsan cuatro partículas α del radio por cada partícula