condense hacia la circunferencia; también contra la Hipótesis. No pueden, conservando su distancia respecto al centro, moverse hacia ninguna región, porque con igual razón se moverían hacia la región contraria; mas hacia regiones contrarias no puede la misma parte moverse al mismo tiempo. Por tanto, ninguna parte del fluido se moverá de su lugar. *Q. E.
Cas. 2. Digo ahora que todas las partes esféricas de este fluido son presionadas por igual en todas direcciones: sea EF una parte esférica del fluido, y si esta no es presionada por igual en todas direcciones, auméntese la presión menor hasta que ella misma sea presionada por igual en todas direcciones; y sus partes, por el primer caso, permanecerán en sus lugares. Pero antes del aumento de la presión permanecerán en sus lugares, por ese mismo primer caso, y por la adición de la nueva presión se moverán de sus lugares, por la definición de Fluido. Lo cual se contradice. Por tanto, se decía falsamente que la esfera EF no era presionada por igual en todas direcciones. Q. E. D.
Cas. 3. Dico præterea quod diversarum partium sphæricarum æqualis sit pressio. Nam partes sphæricæ contiguæ se mutuo premunt æqualiter in puncto contactus, per motus Legem III. Sed & per Casum secundum, undiq; premuntur eadem vi. Partes igitur duæ quævis sphæricæ non contiguæ, quia pars sphærica intermedia tangere potest utramque, prementur eadem vi. Q. E. D.
Cas. 4. Dico jam quod fluidi partes omnes ubiq; premuntur æqualiter. Nam partes duæ quævis tangi possunt a partibus Sphæricis in punctis quibuscunque, & ibi partes illas Sphæricas æqualiter premunt, per Casum 3. & vicissim ab illis æqualiter premuntur, per Motus Legem Tertiam. Q. E. D.
Cas. 5. Cum igitur fluidi pars quælibet GHI in fluido reliquo tanquam in vase claudatur, & undique prematur æqualiter, partes autem ejus se mutuo æqualiter premant & quiescant inter se; manifestum est quod Fluidi cujuscunque GHI, quod Page 292 undique premitur æqualiter, partes omnes se mutuo premunt æqualiter, & quiescunt inter se. Q. E. D.
Cas. 6. Igitur si Fluidum illud in vase non rigido claudatur, & undique non prematur æqualiter, cedet idem pressioni fortiori, per Definitionem Fluiditatis.
Cas. 7. Y por tanto, en un vaso rígido, un fluido no soportará una presión más fuerte por un lado que por otro, sino que cederá a la misma, y esto en un momento de tiempo, porque el lado rígido del vaso no persigue al líquido que cede. Al ceder, sin embargo, empujará el lado opuesto, y así la presión tenderá por todas partes a la igualdad. Y puesto que el fluido, tan pronto como intenta retirarse de la parte más presionada, es inhibido por la resistencia del vaso en el lado opuesto; la presión se reducirá por todas partes a la igualdad en un momento de tiempo sin movimiento local; y consiguientemente, las partes del fluido, por el caso quinto, se presionarán mutuamente con igualdad y descansarán entre sí. Q. E. D.
Corol. Unde nec motus partium fluidi inter se, per pressionem fluido ubivis in externa superficie illatam, mutari possunt nisi, quatenus aut figura superficiei alicubi mutatur, aut omnes fluidi partes intensius vel remissius sese premendo difficilius vel facilius labuntur inter se.