Si además el orificio superior del canal se obstruye de tal manera que el agua no pueda descender, el Globo ciertamente será presionado por todas partes debido al peso del agua estancada en el canal y en el vaso inferior IKLM; pero a pesar de esa presión, si tiene la misma gravedad específica que el agua, permanecerá en reposo. Dicha presión no impulsará al Globo en ninguna dirección.
Y por lo tanto, cuando se abre el canal y el agua del vaso superior desciende, toda la fuerza con la que el Globo es impulsado hacia abajo se originará a partir del descenso de esa agua, y por consiguiente será igual al peso de la columna de agua cuya altura es RS y cuyo diámetro es el mismo que el del Globo.
Mas ese peso, en el tiempo en que una cantidad cualquiera dada de agua podría fluir —sin el Globo— a través de un orificio igual a la base del cilindro descrito alrededor del Globo, basta para generar todo su movimiento; y por consiguiente, en el tiempo en que el agua, al descender uniformemente en el cilindro, recorre las dos terceras partes del diámetro del Globo, basta para generar todo el movimiento de un volumen de agua igual al del Globo.
Pues un cilindro de agua, descrito con la anchura del Globo y dos terceras partes de la altura, es igual al Globo. Y por consiguiente, el ímpetu del agua corriente sobre el Globo en reposo, en el tiempo en que el agua al correr recorre dos terceras partes del diámetro del Globo, si se continuara uniformemente, generaría todo el movimiento de la parte de fluido que es igual al Globo.
Lo que se ha demostrado acerca del agua en un canal, debe entenderse también de cualquier agua corriente con la que es empujado cualquier globo que repose en ella.
Y lo que se ha demostrado acerca del agua es válido también en todos los fluidos sutiles. Para todos ellos es válido el mismo argumento.
Jam vero per Legum Corol. 5, vis Fluidi in Globum eadem est, sive Globus quiescat & Fluidum uniformi cum velocitate moveatur, sive Fluidum quiescat & Globus eadem cum velocitate in partem contrariam pergat.
Et propterea resistentia Globi in Medio quocunque Fluidissimo uniformiter progredientis, quo tempore Globus duas tertias partes diametri suæ describit, Page 336 æqualis est vi, quæ in corpus ejusdem magnitudinis cum Globo & ejusdem densitatis cum Medio uniformiter impressa, quo tempore Globus duas tertias partes diametri suæ progrediendo describit, velocitatem Globi in corpore illo generare posset. Tanta est resistentia Globi in superficiei parte præcedente.
Q. E. I.
Corol. 1. Si un Sólido Esférico se mueve libremente en un Fluidísimo de la misma densidad que él, y durante el movimiento es impelido por detrás con la misma fuerza que cuando está en reposo; su resistencia será la misma que describimos en el Corolario segundo de la Proposición xxxvi. De donde, si se hace el cálculo, aparecerá que el sólido perderá la mitad de su movimiento antes de haber descrito, al avanzar, una longitud igual al diámetro propio. Y si durante el movimiento es menos impelido por detrás, será más retardado; y por el contrario, si es más impelido, será menos retardado.